軸向擴(kuò)散模型奮用簡易的一維Fick基本定律蔓延方穆來敘述返混特性。方程組中的占比參量，一般稱之為軸向熱擴(kuò)散系數(shù)。假定全部棍合過程都遵循Fick基本定律擴(kuò)散方程，不考慮到具體的過程。因而，攜帶返握占比的提升，愈來愈有誤。軸向擴(kuò)散模型奮用簡易的一維Fick基本定律蔓延方穆來敘述返混特性。方程組中的占比參量，一般稱之為軸向熱擴(kuò)散系數(shù)。假定全部棍合過程都遵循Fick基本定律擴(kuò)散方程，不考慮到具體的過程。因而，攜帶返握占比的提升，愈來愈有誤。由于實體模型僅用一個主要參數(shù)來表現(xiàn)返混(或RTD) 特性，因此十分簡易，變成用得廣泛的實體模型。熱擴(kuò)散系數(shù)用無因次形勢表明，如Peclet準(zhǔn)數(shù)。Ez為軸向熱擴(kuò)散系數(shù)，U為水流量，一般考慮到兩色返棍，Lc為特性長短。在淤漿立式反應(yīng)釜中，L。為塔徑或固態(tài)順粒直徑.穿過填充料床時，Lo一般為該料的特性直徑，這類狀況下，常常用Bodenstein準(zhǔn)數(shù)來表明Pe, Peclet準(zhǔn)數(shù)(或Bodenstein準(zhǔn)數(shù))的值，表明返混的水準(zhǔn)。倘若Pe =0表明全返混，Pe = 00表明以活塞桿流為主導(dǎo)。多組分反應(yīng)釜，.辨別考慮到每個相的返混。在氣一液反應(yīng)釜中，每個相的返混水準(zhǔn)不一樣。如三相循環(huán)流化床反應(yīng)釜，急速流動性的液相中的返混，比移動遲緩的液相中的疏小得多。中小型反應(yīng)釜，一般假定液相以活塞桿流形勢移動。

在液體并流入動的添充二鼓泡塔反應(yīng)釜中，氣旋造成液相中顯著返混。此外，隨反應(yīng)釜直徑提升反映也提升(即產(chǎn)業(yè)鏈反應(yīng)釜中的返混，要比試驗范疇的反應(yīng)釜大)。鼓泡塔反應(yīng)釜的設(shè)計方案，老是要充分考慮液相的返棍。一般氣液過添充塔時，液相的返混水準(zhǔn)，關(guān)鍵取珠于流動性方式、每個相的水流量及其填充料特性，對塔的尺寸是失靈的。低液速時，返混尤其大。三相循環(huán)流化床中，液相跟固相的返混非常大.

產(chǎn)業(yè)鏈反應(yīng)釜是是非非等沮實際操作，而常常是隔熱實際操作一對非等溫過程氣一液反應(yīng)釜，每個相質(zhì)量蔓延的另外，也需要相對應(yīng)的熱擴(kuò)散系數(shù)。一般，假定在一個給出的軸向部位上，汽體跟液態(tài)沮度類同。與質(zhì)量平衡的狀況反過來，只需要一個熱平衡方程組(及相對應(yīng)的熱擴(kuò)散系數(shù))。在治流前提條件下(如鼓泡塔反應(yīng)釜)，假定熱擴(kuò)散系數(shù)Peclet準(zhǔn)數(shù)類似就是緩饅移動的液相中聲盆蔓延Peclet 準(zhǔn)數(shù)。

規(guī)范的軸向擴(kuò)散模型是一維實體模型，它忽略軸向蔓延跟不勻稱速率散播對RTD曲線圖的危害。已在事實上科學(xué)研究了單擔(dān)流動性中，由于管路截面不勻稱造成的雙曲線速率散播，或不勻稱速率散播的危害.也科學(xué)研究了添充床中速率散播對軸向蔓延的危害。也把此實體模型用以有多少個搞混地區(qū)的管路。Nishiwak等已把擴(kuò)散模型改善為多玩游戲擴(kuò)散模型。這類實體模型，用2個主要參數(shù)來表現(xiàn)返混，即每一級的Peclet準(zhǔn)數(shù)跟等比級數(shù)。在關(guān)系實臉數(shù)據(jù)信息時，這兩個主要參數(shù)很有可能有很大的操控性，對存有不勻稱軸向搞混特性的